根据惠更斯原理和上节讨论的o光与e光的波阵面，可以确定o光和e光在单轴晶体内的传播方向。下面以方解石为例说明。

图3-15中，平行光以入射角i入射到晶体表面上点时，AB是平行光波的波阵面。当波阵面上的B点到达C点时，波阵面上的A点发出的次波在晶体内的寻常光和非常光的波阵面如图3-15所示，它们在光轴HH'方向相切。过C点作与球面相切的平面CD和与旋转椭球面相切的平面CE，平面CD和CE分别是平面波阵面AB传播到晶体表面时，在晶体内产生的寻常光和非常光的包迹。因而过A点分别作与平面CD和CE相垂直的直线，就是寻常光和非寻常光在晶体中的转播方向。在图3-15中，光轴与入射面平行，因此o光和e光的振动方向相互垂直。

图3-15 平行光的寻常光和非常光

图3-16(a)中，光轴与晶体表面垂直，平行光垂直射到晶体表面，光线沿光轴方向传播，此时不发生双折射。图3-16(b)中光轴与入射面平行但与晶体表面有一夹角，光线垂直入射晶体表面，此时o光不发现偏折，而e光却发生偏折，图3-16(c)中光轴与晶体表面平行，并平行晶体表面，光线垂直入射，此时o光和e光不分开，但o光和e光的传播速度不相等，双折射的实质是o光和e光在晶体中有着不同的传播速度，因而此时存在着双折射。图3-16(d)中光轴平行于晶体表面并垂直入射面，此时e光在垂直于光轴方向传播，遵守折射定理。

图3-16 双折射