目录

  • 1 稳恒磁场
    • 1.1 磁场和磁感应强度
      • 1.1.1 磁场
      • 1.1.2 磁感应强度(一)
      • 1.1.3 磁感应强度(二)
      • 1.1.4 磁感应强度(三)
    • 1.2 毕奥萨伐定律
      • 1.2.1 毕奥萨伐定律
      • 1.2.2 毕奥萨伐定律应用(一)
      • 1.2.3 毕奥萨伐定律应用(二)
      • 1.2.4 毕奥萨伐定律应用(三)
    • 1.3 磁高斯定理和安培环路定理
      • 1.3.1 磁场的高斯定理
      • 1.3.2 安培环路定理
      • 1.3.3 安培环路定理的应用(一)
      • 1.3.4 安培环路定理的应用(二)
    • 1.4 磁场对运动电荷的作用
      • 1.4.1 磁场对载流导体的作用(一)
      • 1.4.2 磁场对载流导体的作用(二)
      • 1.4.3 磁矩
      • 1.4.4 安培力的功
      • 1.4.5 霍尔效应
  • 2 磁介质
    • 2.1 顺磁性和抗磁性
    • 2.2 磁化强度和磁化电流
      • 2.2.1 磁介质的磁化强度
      • 2.2.2 磁化电流(一)
      • 2.2.3 磁化电流(二)
      • 2.2.4 磁化电流(三)
    • 2.3 介质中的磁场和磁场强度
      • 2.3.1 介质中磁场的高斯定理
      • 2.3.2 介质中磁场的安培环路定理
      • 2.3.3 磁介质的磁化率和磁导率
    • 2.4 铁磁质
    • 2.5 电场和磁场的相对性
  • 3 变化的电磁场
    • 3.1 电磁感应定律
      • 3.1.1 电磁感应现象
      • 3.1.2 法拉第电磁感应定理和楞次定律
      • 3.1.3 电磁感应的应用
    • 3.2 动生电动势
      • 3.2.1 动生电动势
      • 3.2.2 动生电动势的应用
    • 3.3 感生电动势 感应电场
      • 3.3.1 感生电动势
      • 3.3.2 感生电动势的性质
      • 3.3.3 感生电动势的计算(一)
      • 3.3.4 感生电动势的计算(二)
      • 3.3.5 感生电动势的应用
    • 3.4 自感和互感
      • 3.4.1 互感现象
      • 3.4.2 自感现象(一)
      • 3.4.3 自感现象(二)
    • 3.5 电容和电感电路中的暂态电流
      • 3.5.1 RL电路
      • 3.5.2 RC电路
      • 3.5.3 LC电路
      • 3.5.4 LRC电路
    • 3.6 磁场能量
      • 3.6.1 自感磁能
      • 3.6.2 互感磁能
    • 3.7 位移电流
      • 3.7.1 位移电流
      • 3.7.2 全电流
      • 3.7.3 全电流定律
  • 4 电磁波
    • 4.1 电磁波的性质
      • 4.1.1 光速
      • 4.1.2 横波性
    • 4.2 电磁波的能量和动量
      • 4.2.1 能流密度
      • 4.2.2 动量、辐射、压强
    • 4.3 电磁波谱
  • 5 光的偏振
    • 5.1 原子发光
      • 5.1.1 原子发光模型
      • 5.1.2 光波列的频谱宽度
    • 5.2 自然光和偏振光
    • 5.3 偏振片 马吕斯定律
      • 5.3.1 偏振片
      • 5.3.2 马吕斯定律
    • 5.4 反射和折射时光的偏振
      • 5.4.1 布儒斯特定律
      • 5.4.2 偏振片的应用
    • 5.5 双折射现象
      • 5.5.1 双折射现象
      • 5.5.2 寻常光和非寻常光
      • 5.5.3 晶体的主折射率正晶体、负晶体
      • 5.5.4 用惠更斯作图法说明双折射现象(一)
      • 5.5.5 用惠更斯作图法说明双折射现象(二)
    • 5.6 光振动的叠加 波片
      • 5.6.1 玻片(一)
      • 5.6.2 玻片(二)
      • 5.6.3 圆和椭圆偏振光的检偏
    • 5.7 人工双折射旋光
  • 6 光的干涉和衍射
    • 6.1 光波的相干叠加
    • 6.2 双缝干涉
    • 6.3 薄膜干涉
      • 6.3.1 薄膜干涉(一)
      • 6.3.2 薄膜干涉(二)
      • 6.3.3 相干条件
    • 6.4 薄膜的等倾干涉
      • 6.4.1 等倾干涉(一)
      • 6.4.2 等倾干涉(二)
      • 6.4.3 增透膜增反膜
    • 6.5 薄膜的等厚干涉
      • 6.5.1 劈尖干涉(一)
      • 6.5.2 劈尖干涉(二)
      • 6.5.3 牛顿环
    • 6.6 偏振光的干涉
      • 6.6.1 偏振光的干涉(一)
      • 6.6.2 偏振光的干涉(二)
    • 6.7 光栅干涉
      • 6.7.1 光的衍射
      • 6.7.2 惠更斯夫琅禾费衍射
      • 6.7.3 单缝夫琅禾费衍射(一)
      • 6.7.4 单缝夫琅禾费衍射(二)
      • 6.7.5 单缝夫琅禾费衍射(三)
      • 6.7.6 双缝夫琅禾费衍射(一)
      • 6.7.7 双缝夫琅禾费衍射(二)
    • 6.8 夫琅禾费衍射
      • 6.8.1 光栅衍射(一)
      • 6.8.2 光栅衍射(二)
      • 6.8.3 光栅衍射(三)
      • 6.8.4 光栅分辨本领
    • 6.9 夫琅禾费圆孔衍射
  • 7 量子光学基础
    • 7.1 热辐射
    • 7.2 普朗克的能量子假说
    • 7.3 光电效应和康普顿散射
    • 7.4 氢原子理光谱 玻尔理论
  • 8 量子力学基础
    • 8.1 德布罗意物质波
      • 8.1.1 德布罗意物质波假设
      • 8.1.2 德布罗意波的实验验证
    • 8.2 波函数
      • 8.2.1 波函数的统计解释
      • 8.2.2 波粒二象性
      • 8.2.3 态叠加原理
    • 8.3 不确定性关系
      • 8.3.1 位置和动量的不确定关系
      • 8.3.2 不确定关系与粒子的零点能
      • 8.3.3 能量和时间的不确定关系
    • 8.4 薛定谔方程
      • 8.4.1 薛定谔方程的建立
      • 8.4.2 定态薛定谔方程
    • 8.5 力学量算符的本征值问题
    • 8.6 薛定谔方程的应用
      • 8.6.1 一维无限深势阱(一)
      • 8.6.2 一维无限深势阱(二)
      • 8.6.3 一维谐振子
      • 8.6.4 一维散射
      • 8.6.5 扫描隧穿显微镜
    • 8.7 氢原子量子理论
      • 8.7.1 氢原子的薛定谔方程
      • 8.7.2 氢原子的量子数、能量和角动量
      • 8.7.3 塞曼效应
      • 8.7.4 氢原子的径向波函数
      • 8.7.5 氢原子的角向波函数
    • 8.8 电子自旋 泡利不相容原理
      • 8.8.1 电子自旋
      • 8.8.2 泡利不相容原理
  • 9 阅读
    • 9.1 阅读
德布罗意物质波


物质波(德布罗意波)(matter wave)指物质在空间中某点某时刻可能出现的几率,其中概率的大小受波动规律的支配。比如一个电子,如果是自由电子,那么它的波函数就是行波,即是说它有可能出现在空间中任何一点,每点几率相等。如果被束缚在氢原子里,并且处于基态,那么它出现在空间任何一点都有可能,在波尔半径处几率最大。对于你自己也一样,你也有可能出现在月球上,和你坐在电脑前的几率相比,这是非常非常小的,以至于不可能看到这种情况。这些都是量子力学的基本概念,非常有趣。

也就是说,量子力学认为物质没有确定的位置,在不测量时,它出现在哪里都有可能,一旦测量就得到它的其中一个本征值即观测到的位置。对其它可观测量亦呈现出一种分布,观测时得到其中一个本征值,物质波于宏观尺度下表现为对几率波函数的期望值,不确定性失效可忽略不计。

量子力学里,不对易的力学量,比如位置和动量是不能同时测量的,因此不能得到一个物体准确的位置和动量 ,位置测量越准 ,动量越不准,这个叫不确定性原理。哲学认为,不可能被观测的值相当于不存在,因此,根据量子力学,不存在同时拥有准确的动量和位置的粒子。

机械波是周期性的振动在媒质内的传播,电磁波是周期变化的电磁场的传播。物质波既不是机械波,也不是电磁波。在德布罗意提出物质波以后,人们曾经对它提出过各种各样的解释。到1926年,德国物理学家玻恩(1882~1970)提出了符合实验事实的后来为大家公认的统计解释:物质波在某一地方的强度跟在该处找到它所代表的粒子的几率成正比。按照玻恩的解释,物质波乃是一种几率波。德布罗意波的统计解释粒子在某处邻近出现的概率与该处波的强度成正比。


在光具有波粒二象性的启发下,法国物理学家德布罗意(1892~1987)在1924年提出一个假说,指出波粒二象性不只是光子才有,一切微观粒子,包括电子和质子、中子,都有波粒二象性。他把光子的动量与波长的关系式p=h/λ推广到一切微观粒子上,指出:具有质量m 和速度v 的运动粒子也具有波动性,这种波的波长等于普朗克恒量h 跟粒子动量mv 的比,即λ= h/(mv)。这个关系式后来就叫做德布罗意公式。